Tugevus (füüsiline kogus). tugevus on see, mis tugevus on: määratlus - filosoofia.

Füüsikas kasutatakse väga sageli mõistet "jõud": gravitatsioonijõud, tõrjuv jõud, elektromagnetiline jõud jne. Jääb petlik mulje, et jõud on miski, mis mõjutab objekte ja eksisteerib iseenesest.

Kust jõud tegelikult tulevad ja mis see üldiselt on?

Vaatame seda kontseptsiooni heli näitel. Kui me laulame, saame varieerida toodetud heli tugevust, s.t. maht. Selleks suurendame väljahingamise voolukiirust ja kitsendame häälepaelte vahelist ruumi. Mis siis saab? Häälepaelte oleku muutumise kiirus suureneb. Hääled jagunevad madalaks ja kõrgeks. Kuidas nad üksteisest erinevad? Hääl tundub madal, kui muutuste kiirus järk -järgult väheneb, ja kõrge, kui vastupidi, suureneb väljahingamise lõpus.

Kõik muusikariistad on paigutatud samale põhimõttele. Kõik need võimaldavad teil muuta instrumendi suhet nii, et muuta selle muutumise kiirust ja suunda, või kombineerida erinevate parameetritega helisid, nagu keelpillides.

Igas looduslikus süsteemis toimuvad pidevad oleku muutused. Me seostame energiat, jõudu suure olekumuutusega ja puhkust, staatilist - madala energiaga, kuid suure raskusjõuga.

Vajame jõu mõistet, kui arvestame mõne objekti mõju teistele. Aga kui me vaatame süsteemi tervikuna, siis jõu asemel räägime süsteemi oleku muutumise kiirusest. Aga mis on kiiruse muutumise põhjus?

Iga süsteem on võnkumisprotsess. Tavaliselt, kui räägime kõikumisest, kujutame ette ühe koguse muutumist teatud vahemikus. Näiteks kitarrikeele vibratsioon on selle vibratsioon kesktelje ümber. Kuid see juhtub ainult seetõttu, et stringi otsad on rangelt fikseeritud, mis piirab seda ruumis.

Kui me räägime looduslikust süsteemist, siis on selle kõikumine alati vähemalt kahe parameetri muutus. Sel juhul on füüsikalised parameetrid omavahel ühendatud nii, et ühe suurenemine toob kaasa teise vähenemise. Näiteks rõhu langus toob kaasa mahu suurenemise; elektrivälja maksimum vastab magnetvälja miinimumile. See tsükliline tagasiside aitab kaasa süsteemi võnkumisele teatud väärtuse piires, mida võib pidada kiiruskonstandiks.

Tänu sellele konstantsele tunneme alati seda suunda, mis süsteemis on. Näiteks tunneme lühikese muusikapala põhjal, milline saab olema selle edasine kõla. Saame aru saada edasise arengu loogikast. Matemaatika seisukohalt tähendab see diferentsiaali arvutamist - süsteemi muutumise kiirust ja suunda teatud ajahetkel. See eristabki muusikat lihtsast mürast.

Ja see, et see on võimalik, viitab sellele, et maailm tervikuna on ühtne süsteem, kus kõik protsessid on omavahel seotud. Ja kõik kiiruse muutused selles on etteaimatavad ja omavahel loogiliselt seotud.

1. Siila- vektor füüsiline kogus, mis mõõdab konkreetsele mõjule avaldatava mõju intensiivsust keha ka muud kehad väljad. Massiivse külge kinnitatud keha tugevus on selle muutumise põhjus kiirus või tekkivad selles deformatsioonid ja pinged.

Jõudu kui vektori suurust iseloomustab moodul, suunda ja Rakenduse "punkt" tugevus. Viimase parameetri poolest erineb jõu mõiste kui füüsika vektor vektorite algebra vektori mõistest, kus suuruse ja suunaga võrdsed vektorid, olenemata nende rakendamise kohast, loetakse sama vektoriks . Füüsikas nimetatakse neid vektoreid vabadeks vektoriteks. Mehaanikas on äärmiselt levinud seotud vektorite mõiste, mille algus on fikseeritud teatud ruumi punktis või võib paikneda sirgel, mis jätkab vektori suunda (libisevad vektorid).

Mõistet kasutatakse ka jõujoon, mis tähistab sirget joont, mis läbib jõu rakenduspunkti, mida mööda jõud suunatakse.

Newtoni teine ​​seadus ütleb, et inertsiaalsetes võrdlussüsteemides langeb materiaalse punkti kiirendus suunas kokku kõigi kehale rakendatud jõudude tulemusega ning moodulis on otseselt võrdeline jõu mooduliga ja pöördvõrdeline materjali massiga punkt. Või samaväärselt on materiaalse punkti impulsi muutumise kiirus võrdne rakendatud jõuga.

Kui jõudu rakendatakse piiratud mõõtmetega kehale, tekivad selles mehaanilised pinged, millega kaasnevad deformatsioonid.

Elementaarosakeste füüsika standardmudeli seisukohast viiakse fundamentaalsed vastasmõjud (gravitatsiooniline, nõrk, elektromagnetiline, tugev) läbi nn gabariidibosonite vahetamise kaudu. Katsed suure energiaga füüsikas, mis viidi läbi 70ndatel ja 80ndatel. XX sajand. kinnitas eeldust, et nõrk ja elektromagnetiline vastasmõju on põhimõttelise elektrilise nõrkuse vastasmõju ilmingud.

Jõu mõõt on LMT −2, rahvusvahelise ühikute süsteemi (SI) mõõtühik on Newton (N, N), CGS -süsteemis - dyne.

2. Newtoni esimene seadus.

Newtoni esimene seadus väidab, et on olemas viiteraamid, mille korral kehad säilitavad puhkeoleku või ühtlase sirgjoonelise liikumise, kui teised kehad neid ei mõjuta või neid mõjusid vastastikku kompenseeritakse. Selliseid võrdlusraame nimetatakse inertsiaalseteks. Newton pakkus välja, et igal massiivsel objektil on teatud inerts, mis iseloomustab selle objekti liikumise "loomulikku olekut". See idee eitab Aristotelese vaadet, kes pidas puhkust objekti "loomulikuks seisundiks". Newtoni esimene seadus on vastuolus Aristotelese füüsikaga, mille üks säte on väide, et keha saab liikuda ühtlase kiirusega ainult jõu toimel. Asjaolu, et Newtoni mehaanikas inertsiaalsetes võrdlusraamides on puhkus füüsiliselt eristamatu ühtlasest sirgjoonelisest liikumisest, on Galilei relatiivsuspõhimõtte põhjendus. Kehade kogu hulgas on põhimõtteliselt võimatu kindlaks teha, millised neist on "liikumises" ja millised "puhkeolekus". Liikumisest on võimalik rääkida ainult mis tahes võrdlusraami suhtes. Mehaanikaseadused täidetakse ühtemoodi kõigis inertsiaalsetes võrdlusraamides, teisisõnu, nad on kõik mehaaniliselt samaväärsed. Viimane tuleneb nn Galilei teisendustest.

3. Newtoni teine ​​seadus.

Newtoni teine ​​seadus oma tänapäevases sõnastuses kõlab nii: inertsiaalses võrdlusraamis on materiaalse punkti impulsi muutumise kiirus võrdne kõigi sellele punktile mõjuvate jõudude vektorisummaga.

kus on materiaalse punkti hoog, kas materiaalsele punktile mõjuv kogu jõud. Newtoni teine ​​seadus ütleb, et tasakaalustamata jõudude tegevus viib materiaalse punkti impulsi muutumiseni.

Impulsi definitsiooni järgi:

kus on mass, seal on kiirus.

Klassikalises mehaanikas loetakse valguse kiirusest palju väiksematel kiirustel materiaalse punkti mass muutumatuks, mis võimaldab selle välja võtta nendes tingimustes väljaspool diferentsiaalmärki:

Võttes arvesse punktkiirenduse definitsiooni, on Newtoni teine ​​seadus järgmine:

Arvatakse, et see on "füüsika teine ​​kuulsaim valem", kuigi Newton ise ei kirjutanud kunagi selgesõnaliselt oma teist seadust sellisel kujul üles. Esmakordselt võib selle seadusvormi leida K. Maclaurini ja L. Euleri töödes.

Kuna mis tahes inertsiaalses tugisüsteemis on keha kiirendus sama ja ei muutu ühelt kaadrilt teisele liikudes, siis on jõud sellise ülemineku suhtes muutumatu.

Kõigis loodusnähtustes jõud olenemata nende päritolust, avaldub ainult mehaanilises mõttes, see tähendab keha ühtlase ja sirgjoonelise liikumise rikkumise põhjusena inertsiaalses koordinaatsüsteemis. Vastupidine väide, st sellise liikumise fakti tuvastamine, ei viita kehale mõjuvate jõudude puudumisele, vaid ainult sellele, et nende jõudude toimingud on vastastikku tasakaalustatud. Vastasel juhul: nende vektorite summa on vektor, mille moodul on null. See on aluseks jõu suuruse mõõtmisel, kui seda kompenseerib jõud, mille suurus on teada.

Newtoni teine ​​seadus võimaldab mõõta jõu suurust. Näiteks planeedi massi ja selle tsentripetaalse kiirenduse tundmine orbiidil liikudes võimaldab arvutada sellel planeedil Päikese suunast mõjuvate gravitatsioonijõudude jõu suuruse.

4. Newtoni kolmas seadus.

Mis tahes kahe keha puhul (nimetagem neid kehaks 1 ja kehaks 2) Newtoni kolmas seadus väidab, et keha 1 mõjuvõimuga kehale 2 kaasneb suuruselt võrdse, kuid suuna vastasjõu ilmumine kehale 1 kehast 2. Matemaatiliselt on seadus kirjutatud Nii:

See seadus tähendab, et jõud tekivad alati tegevus-reaktsioonipaarides. Kui keha 1 ja keha 2 on samas süsteemis, on nende kehade koosmõjust tulenev kogu jõud süsteemis null:

See tähendab, et suletud süsteemis puuduvad tasakaalustamata sisejõud. See toob kaasa asjaolu, et suletud süsteemi (st selle, millele välised jõud ei mõju) massikeskus ei saa kiirendusega liikuda. Süsteemi üksikuid osi saab kiirendada, kuid ainult nii, et süsteem tervikuna jääb puhkeseisundisse või ühtlase sirgjoonelise liikumisega. Kui aga süsteemile mõjuvad välised jõud, hakkab selle massikeskus liikuma kiirendusega, mis on proportsionaalne välise jõuga ja pöördvõrdeline süsteemi massiga.

5. Gravitatsioon.

Gravitatsioon ( gravitatsioon) on universaalne koostoime igasuguste ainete vahel. Klassikalise mehaanika raames kirjeldab seda universaalse gravitatsiooni seadus, mille sõnastas Isaac Newton oma teoses "Loodusfilosoofia matemaatilised põhimõtted". Newton sai selle kiirenduse suuruse, millega Kuu Maa ümber liigub, eeldades arvutuses, et gravitatsioonijõud väheneb pöördvõrdeliselt gravitatsioonikehast kauguse ruuduga. Lisaks leidis ta ka, et kiirendus, mille põhjustab ühe keha tõmbumine teise külge, on võrdeline nende kehade massi korrutisega. Nende kahe järelduse põhjal sõnastati gravitatsiooniseadus: kõik materjaliosakesed tõmbuvad üksteise poole jõuga, mis on otseselt võrdeline masside korrutisega (u) ja pöördvõrdeline nendevahelise kauguse ruuduga:

Siin on gravitatsioonikonstant, mille väärtuse sai tema katsetes esmakordselt Henry Cavendish. Seda seadust kasutades on võimalik saada valemeid suvalise kujuga kehade gravitatsioonijõu arvutamiseks. Newtoni gravitatsiooniteooria kirjeldab hästi Päikesesüsteemi planeetide ja paljude teiste taevakehade liikumist. Selle aluseks on aga kaugtegevuse kontseptsioon, mis on vastuolus relatiivsusteooriaga. Seetõttu ei saa klassikalist gravitatsiooniteooriat kirjeldada valguse kiirusele lähedase kiirusega liikuvate kehade liikumise, äärmiselt massiivsete objektide (näiteks mustade aukude) gravitatsiooniväljade, samuti liikuvate kehade tekitatud muutuvate gravitatsiooniväljade kirjeldamiseks. neist suurtel vahemaadel.

Üldisem gravitatsiooniteooria on Albert Einsteini üldine relatiivsusteooria. Selles ei iseloomusta gravitatsiooni muutumatu jõud, mis ei sõltu võrdlusraamistikust. Selle asemel loetakse kehade vaba liikumist gravitatsiooniväljas, mida vaatleja tajub muutuva kiirusega kolmemõõtmelises aegruumis liikumisena mööda kõverjoonelisi trajektoore, inertsist tingitud liikumisena mööda kõverat neljamõõtmelist ruumi- aeg, mille ajal eri punktides voolab erinevalt ... Pealegi on see joon teatud mõttes "kõige otsesem"-see on selline, et ajalis-ruumiline intervall (õige aeg) antud keha kahe ajalis-ruumilise asendi vahel on maksimaalne. Ruumi kõverus sõltub kehade massist, samuti kõikidest süsteemis leiduvatest energialiikidest.

6. Elektrostaatiline väli (statsionaarsete laengute väli).

Füüsika areng pärast Newtonit lisas kolmele põhilisele (pikkusele, massile, ajale) kogusele mõõtmega C elektrilaengu. Kuid praktika nõuetest lähtuvalt hakkasid nad kasutama mitte laenguühikut, vaid elektriühikut vool kui põhiline mõõtühik. Niisiis, SI -süsteemis on põhiühik amprit ja laenguühik, kulon, selle derivaat.

Kuna laeng kui selline ei eksisteeri seda kandvast kehast sõltumatult, avaldub kehade elektriline vastasmõju sama jõu näol, mida arvestatakse mehaanikas, mis on kiirenduse põhjus. Mis puudutab kahe punktlaengu elektrostaatilist koostoimet kogustega ja asub vaakumis, siis kasutatakse Coulombi seadust. SI -süsteemile vastaval kujul on see järgmine:

kus on jõud, millega laeng 1 mõjub laengule 2, kas vektor on laengult 1 laengule 2 ja on suurusjärgus laengute vahelise kaugusega ning kas elektriline konstant on ≈ 8,854187817 10-12 F / m . Kui laengud paigutatakse homogeensesse ja isotroopsesse keskkonda, väheneb interaktsioonijõud teguriga ε, kus ε on keskkonna dielektriline konstant.

Jõud suunatakse mööda punktilaenguid ühendavat joont. Graafiliselt kujutatakse elektrostaatilist välja tavaliselt jõujoonte pildina, mis on kujuteldavad trajektoorid, mida mööda liiguks laetud osake, millel puudub mass. Need read algavad ühelt ja lõpevad teise laadimisega.

7. Elektromagnetväli (alalisvoolu väli).

Magnetvälja olemasolu tunnistasid juba keskajal hiinlased, kes kasutasid magnetilise kompassi prototüübina "armastavat kivi" - magnetit. Graafiliselt kujutatakse magnetvälja tavaliselt suletud jõujoonte kujul, mille tihedus (nagu elektrostaatilise välja puhul) määrab selle intensiivsuse. Ajalooliselt oli magnetvälja visuaalseks visualiseerimisviisiks raudviilud, mis valati näiteks magnetile asetatud paberilehele.

Oersted leidis, et juhti läbiv vool põhjustab magnetnõela läbipainde.

Faraday jõudis järeldusele, et vooluga juhi ümber tekib magnetväli.

Ampere väljendas füüsikas tunnustatud hüpoteesi kui magnetvälja tekkimise protsessi mudelit, mis seisneb materjalides mikroskoopiliste suletud voolude olemasolus, mis koos annavad loodusliku või indutseeritud magnetismi efekti.

Ampere leidis, et vaakumis, mille suhtes laeng liigub, st mis käitub nagu elektrivool, võrdlusraamistikus tekib magnetväli, mille intensiivsuse määrab lamav magnetilise induktsiooni vektor tasapinnaga, mis on risti laengu liikumissuunaga.

Magnetilise induktsiooni mõõtühik on tesla: 1 T = 1 T kg s −2 A −2
Probleemi lahendas kvantitatiivselt Ampere, kes mõõtis kahe paralleeljuhi koos nendega voolava vooluga koosmõju jõudu. Üks juhtidest lõi enda ümber magnetvälja, teine ​​reageeris sellele väljale, lähenedes või eemaldudes mõõdetava jõuga, teades, millist ja voolu suurust oli võimalik magnetilise induktsiooni vektori moodul määrata.

Jõu vastasmõju elektrilaengute vahel, mis üksteise suhtes ei liigu, kirjeldab Coulombi seadus. Teineteise suhtes liikuvad laengud tekitavad aga magnetvälju, mille kaudu laengute liikumisel tekkivad voolud jõuavad üldjuhul jõu vastasmõju seisundisse.

Põhiline erinevus laengute suhtelisest liikumisest tuleneva jõu vahel nende statsionaarse paigutuse korral on nende jõudude geomeetria erinevus. Elektrostaatika puhul on kahe laengu koosmõju jõud suunatud neid ühendavale joonele. Seetõttu on probleemi geomeetria kahemõõtmeline ja kaalumine toimub seda joont läbival tasapinnal.

Voolude puhul paikneb voolu tekitatud magnetvälja iseloomustav jõud vooluga risti asetseval tasapinnal. Seetõttu muutub nähtuse pilt kolmemõõtmeliseks. Esimese voolu elemendi tekitatud magnetväli, mille pikkus on lõpmatult väike, interakteerub teise voolu sama elemendiga, üldjuhul tekitab sellele mõjuva jõu. Pealegi on see pilt mõlema voolu puhul täiesti sümmeetriline selles mõttes, et voolude numeratsioon on meelevaldne.

Alalisvoolu standardimiseks kasutatakse voolude vastastikuse mõju seadust.

8. Tugev suhtlus.

Tugev koostoime on fundamentaalne lähitoime koosmõju hadronite ja kvarkide vahel. Aatomituumas hoiab tugev interaktsioon koos positiivselt laetud (kogeb elektrostaatilist tõrjumist) prootoneid, see juhtub pi-mesonite vahetamise teel nukleonide (prootonid ja neutronid) vahel. Pi-mesonid elavad väga vähe, nende eluiga on piisav ainult tuumajõudude varustamiseks tuuma raadiuses, seetõttu nimetatakse tuumajõude lühikeseks. Neutronite arvu suurenemine "lahjendab" tuuma, vähendades elektrostaatilisi jõude ja suurendades tuumajõude, kuid suure hulga neutronite korral hakkavad nad ise, olles fermioonid, Pauli põhimõtte tõttu tõrjuma. Samuti, kui nukleonid lähenevad liiga lähedale, algab W-bosonite vahetus, põhjustades tõrjumist, mille tõttu aatomituumad "kokku ei vaju".

Hadronite endi sees hoiab tugev koostoime kokku kvarkid - hadronite koostisosad. Tugeva välja kvantideks on glüoonid. Igal kvarkil on üks kolmest "värvi" laengust, iga gluon koosneb paarist "värvi" - "värvivastane". Gluoonid seovad kvarke nn. "Kinnipidamine", mille tõttu hetkel ei ole katses täheldatud vabasid kvarke. Kvarkide kauguse korral üksteisest suureneb glüoonsidemete energia ja see ei vähene nagu tuuma vastasmõjus. Kulutades palju energiat (põrgates hadroneid kiirendisse), on võimalik katkestada kvargi-gluoni side, kuid samal ajal väljub uute hadronite juga. Kuid vabad kvarkid võivad kosmoses eksisteerida: kui mõni kvark suutis Suure Paugu ajal vältida kinnipidamist, siis tõenäosus vastava antikvarkiga hävida või muutuda sellise kvargi jaoks värvitu hadroniks on kaduvalt väike.

9. Nõrk suhtlemine.

Nõrk interaktsioon on põhiline lähitoime. Raadius 10 −18 m. Sümmeetriline ruumilise inversiooni ja laengu konjugatsiooni kombinatsiooni suhtes. Kõik põhimõttelinefermioonid (leptonid ja kvarkid). See on ainus suhtlus, mis hõlmabneutriino(rääkimata gravitatsioon, laboratoorsetes tingimustes tühine), mis selgitab nende osakeste kolossaalset läbitungimisvõimet. Nõrk interaktsioon võimaldab leptonid, kvarkid ja nendeosakestevastased vahetada energia, mass, elektrilaeng ja kvantarvud- see tähendab teineteiseks muutuda. Üks ilmingutest onbeeta lagunemine.

Kui keha kiirendab, siis midagi sellele mõjub. Kuidas seda "midagi" leida? Näiteks millised on jõud, mis mõjuvad kehale maapinna lähedal? See on raskusjõud, mis on suunatud vertikaalselt allapoole, võrdeline keha massiga ja kõrgusel, mis on palju väiksem kui maa raadius $ (\ suur R) $, peaaegu sõltumatu kõrgusest; see on võrdne

$ (\ suur F = \ dfrac (G \ cdot m \ cdot M) (R ^ 2) = m \ cdot g) $

$ (\ suur g = \ dfrac (G \ cdot M) (R ^ 2)) $

nn gravitatsiooni kiirendus... Horisontaalsuunas liigub keha konstantse kiirusega, kuid liikumine vertikaalsuunas vastavalt Newtoni teisele seadusele:

$ (\ suur m \ cdot g = m \ cdot \ vasak (\ dfrac (d ^ 2 \ cdot x) (d \ cdot t ^ 2) \ parem)) $

pärast $ (\ m m) $ vähendamist saame, et kiirendus $ (\ large x) $ suunas on konstantne ja võrdne $ (\ large g) $. See on vabalt langeva keha tuntud liikumine, mida kirjeldavad võrrandid

$ (\ suur v_x = v_0 + g \ cdot t) $

$ (\ suur x = x_0 + x_0 \ cdot t + \ dfrac (1) (2) \ cdot g \ cdot t ^ 2) $

Kuidas tugevust mõõdetakse?

Kõigis õpikutes ja nutikates raamatutes on kombeks jõudu väljendada njuutonites, kuid välja arvatud mudelid, millega füüsikud tegutsevad, ei kasutata njuutonit kusagil. See on äärmiselt ebamugav.

Newton njuuton (N) on tuletatud SI jõuühik.
Newtoni teise seaduse alusel defineeritakse ühik newton kui jõud, mis muudab ühe sekundiga ühe kilogrammi kaaluva keha kiirust jõu suunas 1 meetri võrra sekundis.

Seega 1 N = 1 kg · m / s².

Kilogrammijõud (kgf või kg) on ​​gravitatsiooniline meetrine jõuühik, mis on võrdne jõuga, mis mõjub ühe kilogrammi kaaluvale kehale Maa gravitatsiooniväljas. Seetõttu on kilogrammi jõud definitsiooni järgi võrdne 9,80665 N. Kilogrammi jõud on mugav selle poolest, et selle väärtus on võrdne 1 kg kaaluva keha massiga.
1 kgf = 9,80665 njuutonit (umbes ≈ 10 N)
1 N ≈ 0,10197162 kgf ≈ 0,1 kgf

1 N = 1 kg x 1 m / s2.

Gravitatsiooniseadus

Kõik universumi objektid tõmbavad teiste objektide poole jõuga, mis on võrdeline nende massidega ja pöördvõrdeline nendevahelise kauguse ruuduga.

$ (\ suur F = G \ cdot \ dfrac (m \ cdot M) (R ^ 2)) $

Võib lisada, et iga keha reageerib sellele jõule rakendatud jõule selle jõu suunas kiirendades, mis on suurusjärgus pöördvõrdeline kehamassiga.

$ (\ suur G) $ - gravitatsioonikonstant

$ (\ suur M) $ - maamass

$ (\ large R) $ - maa raadius

$ (\ suur G = 6,67 \ cdot (10 ^ (- 11)) \ vasak (\ dfrac (m ^ 3) (kg \ cdot (sek) ^ 2) \ parem)) $

$ (\ suur M = 5,97 \ cdot (10 ^ (24)) \ vasak (kg \ parem)) $

$ (\ suur R = 6,37 \ cdot (10 ^ (6)) \ vasak (m \ parem)) $

Klassikalise mehaanika raames kirjeldab gravitatsioonilist vastasmõju Newtoni universaalse gravitatsiooni seadus, mille kohaselt kahe gravitatsioonijõu jõud kahe massiga keha ($ big m_1) $ ja $ (\ large m_2) $ vahel eraldatakse kaugus $ (\ suur R) $ on

$ (\ suur F = -G \ cdot \ dfrac (m_1 \ cdot m_2) (R ^ 2)) $

Siin $ (\ large G) $ on gravitatsioonikonstant, mis on võrdne $ (\ large 6.673 \ cdot (10 ^ (- 11)) m ^ 3 / \ left (kg \ cdot (sec) ^ 2 \ right)) $. Miinusmärk tähendab, et katsekehale mõjuv jõud suunatakse alati piki raadiuse vektorit testkehast gravitatsioonivälja allikale, s.t. gravitatsiooniline koostoime viib alati kehade külgetõmbeni.
Gravitatsiooniväli on potentsiaalne. See tähendab, et on võimalik tutvustada kehapaari gravitatsioonilise tõmbe potentsiaalset energiat ja see energia ei muutu pärast kehade liikumist mööda suletud ahelat. Gravitatsioonivälja potentsiaal hõlmab kineetilise ja potentsiaalse energia summa jäävuse seadust, mis kehade liikumist gravitatsiooniväljas uurides sageli lahendust oluliselt lihtsustab.
Newtoni mehaanika raames on gravitatsiooniline vastasmõju kaugeleulatuv. See tähendab, et olenemata sellest, kuidas massiivne keha liigub, sõltub gravitatsioonipotentsiaal ja -jõud ruumi mis tahes punktis ainult keha asendist antud ajahetkel.

Raskem - kergem

Keha massi $ (\ suur P) $ väljendatakse selle massi korrutisena $ (\ suur m) $ raskuskiirenduse $ (\ suur g) $ korrutisena.

$ (\ suur P = m \ cdot g) $

Kui keha muutub maapinnal kergemaks (nõrgem surve kaaludele), tuleb see vähenemisest massid. Kuul pole kõik nii, kaalu languse põhjustab muu teguri muutus - $ (\ g g) $, kuna gravitatsiooni kiirendus Kuu pinnal on kuus korda väiksem kui maa peal.

maa mass = $ (\ suur 5,9736 \ cdot (10 ^ (24)) \ kg) $

Kuu mass = $ (\ suur 73477 \ cdot (10 ^ (22)) \ kg) $

raskuskiirendus Maal = $ (\ suur 9,81 \ m / c ^ 2) $

raskuskiirendus Kuul = $ (\ suur 1,62 \ m / c ^ 2) $

Selle tulemusena väheneb toode $ (\ m m cdot g) $ ja seega ka kaal 6 korda.

Kuid mõlemat nähtust on võimatu tähistada sama väljendiga "tee see lihtsamaks". Kuul ei muutu kehad kergemaks, vaid ainult need langevad vähem kiiresti "vähem langevad"))).

Vektor- ja skalaarkogused

Vektorikogust (näiteks kehale rakendatavat jõudu) iseloomustab lisaks väärtusele (moodulile) ka suund. Skalaarset suurust (näiteks pikkust) iseloomustab ainult väärtus. Kõik klassikalised mehaanikaseadused on sõnastatud vektorikoguste jaoks.

Pilt 1.

Joonisel fig. 1 näitab erinevaid valikuid vektori $ (\ large \ overrightarrow (F)) $ ja selle projektsiooni $ (\ large F_x) $ ja $ (\ large F_y) $ asukoha määramiseks teljel $ (\ large X) $ ja $ (\ suur Y) $ vastavalt:

• A. kogused $ (\ large F_x) $ ja $ (\ large F_y) $ on nullist erinevad ja positiivsed
• B. väärtused $ (\ large F_x) $ ja $ (\ large F_y) $ ei ole nullist, samas kui $ (\ large F_y) $ on positiivne väärtus ja $ (\ large F_x) $ on negatiivne, sest vektor $ (\ large \ overrightarrow (F)) $ on suunatud telje $ $ \ \ suur X) $ vastassuunas
• C.$ (\ large F_y) $ on nullist erinev positiivne väärtus, $ (\ large F_x) $ võrdub nulliga, sest vektor $ (\ large \ overrightarrow (F)) $ on suunatud teljega risti $ (\ large X) $

Võimu hetk

Võimu hetk nimetatakse selle jõu vektoriga pöörlemisteljest kuni jõu rakendamispunkti tõmmatud raadiuse vektori vektorkorrutiseks. Need. klassikalise definitsiooni järgi on jõu hetk vektori suurus. Meie ülesande raames saab seda määratlust lihtsustada järgmiselt: jõumoment $ (\ large \ overrightarrow (F)) $, mida rakendatakse punktile koordinaadiga $ (\ large x_F) $, telg, mis asub punktis $ (\ large x_0) $, on skalaarväärtus, mis on võrdne jõumooduli korrutisega $ (\ large \ overrightarrow (F)) $, jõu õla järgi - $ (\ suur \ vasak | x_F - x_0 \ parem |) $. Ja selle skalaarse suuruse märk sõltub jõu suunast: kui see pöörab objekti päripäeva, siis on märk pluss, kui vastu, siis miinus.

Oluline on mõista, et telje saame valida meelevaldselt - kui keha ei pöörle, siis on jõudude momentide summa mis tahes telje suhtes võrdne nulliga. Teine oluline märkus on see, et kui telje läbimise punktile rakendatakse jõudu, siis on selle jõu hetk selle telje suhtes null (kuna jõu õlg võrdub nulliga).

Illustreerime ülaltoodut näitega joonisel 2. Oletame, et joonisel fig. 2 on tasakaalus. Mõelge toele, millel koormad seisavad. Sellele mõjuvad 3 jõudu: $ (\ large \ overrightarrow (N_1), \ \ overrightarrow (N_2), \ \ overrightarrow (N),) $ nende jõudude rakenduspunkte A, V ja KOOS vastavalt. Joonisel on ka jõud $ (\ large \ overrightarrow (N_ (1) ^ (gr)), \ \ overrightarrow (N_2 ^ (gr))) $. Neid jõude rakendatakse kaaludele ja vastavalt Newtoni 3. seadusele

$ (\ suur \ ülerida (N_ (1)) = - \ ülejooneline (N_ (1) ^ (gr))) $

$ (\ suur \ ülerida (N_ (2)) = - \ ülejooneline (N_ (2) ^ (gr))) $

Mõelge nüüd toele mõjuvate jõudude momentide võrdsuse tingimusele punkti läbiva telje suhtes A(ja nagu me varem kokku leppisime, joonise tasapinnaga risti):

$ (\ suur N \ cdot l_1 - N_2 \ cdot \ vasak (l_1 + l_2 \ parem) = 0) $

Pange tähele, et jõumoment $ (\ large \ overrightarrow (N_1)) $ ei kuulu võrrandisse, kuna selle jõu õlg kõnealuse telje suhtes võrdub $ (\ large 0) $. Kui mingil põhjusel tahame valida punkti läbiva telje KOOS, siis näeb jõudude hetkede võrdsuse tingimus välja selline:

$ (\ suur N_1 \ cdot l_1 - N_2 \ cdot l_2 = 0) $

Võib näidata, et matemaatilisest vaatenurgast on kaks viimast võrrandit samaväärsed.

Raskuskeskus

Raskuskeskus mehaanilise süsteemi punkt on punkt, mille suhtes süsteemile mõjuv kogu raskusmoment on null.

Massikeskus

Massikeskme punkt on tähelepanuväärne selle poolest, et kui keha moodustavatele osakestele mõjub suur hulk jõude (pole vahet, kas see on tahke või vedel, täheparv või midagi muud) (see tähendab ainult väliseid jõude, kuna kõik sisejõud kompenseerivad üksteist), siis tulenev jõud viib selle punkti sellise kiirenduseni, nagu sisaldaks see kogu keha massi $ (\ suur m) $.

Massi keskpunkti asukoht määratakse võrrandiga:

$ (\ suur R_ (c.m.) = \ frac (\ summa m_i \, r_i) (\ summa m_i)) $

See on vektorvõrrand, s.t. tegelikult kolm võrrandit - üks iga kolme suuna jaoks. Kuid arvestage ainult $ (\ large x) $ suunda. Mida tähendab järgmine võrdsus?

$ (\ suur X_ (c.m.) = \ frac (\ summa m_i \, x_i) (\ summa m_i)) $

Oletame, et keha on jagatud väikesteks tükkideks sama massiga $ (\ m m) $ ja keha kogumass on võrdne selliste tükkide arvuga $ (\ N N $ $), mis on korrutatud ühe tüki massiga näiteks 1 gramm. Siis tähendab see võrrand, et peate võtma kõigi tükkide koordinaadid $ (\ x x) $, lisama need ja jagama tulemuse tükkide arvuga. Teisisõnu, kui tükkide massid on võrdsed, siis $ (\ large X_ (c.m.)) $ on lihtsalt kõigi tükkide ((suur x) $ koordinaatide aritmeetiline keskmine.

Mass ja tihedus

Mass on põhiline füüsikaline suurus. Mass iseloomustab korraga mitut keha omadust ja ise omab mitmeid olulisi omadusi.

• Mass on kehas sisalduva aine mõõt.
• Mass on keha inertsi mõõt. Inerts on keha omadus hoida oma kiirust muutumatuna (inertsiaalses raamistikus), kui välismõjud puuduvad või kompenseerivad üksteist. Välismõjude juuresolekul avaldub keha inertsus selles, et selle kiirus ei muutu koheselt, vaid järk -järgult ning mida aeglasem, seda suurem on keha inertsus (s.t mass). Näiteks kui piljardipall ja buss liiguvad sama kiirusega ja pidurdavad sama jõuga, siis võtab pall peatumiseks palju vähem aega kui buss peatub.
• Kehade massid on nende teineteise külgetõmbejõu põhjuseks (vt jaotist "Raskusjõud").
• Keha mass on võrdne selle osade masside summaga. See on nn massilisus. Lisatavus võimaldab massi mõõtmisel kasutada 1 kg standardit.
• Isoleeritud kehasüsteemi mass aja jooksul ei muutu (massi jäävuse seadus).
• Kehakaal ei sõltu selle liikumise kiirusest. Mass ei muutu, kui liikuda ühest võrdlusraamist teise.
• Tihedus homogeenset keha nimetatakse kehakaalu ja selle mahu suhteks:

$ (\ suur p = \ dfrac (m) (V)) $

Tihedus ei sõltu keha geomeetrilistest omadustest (kuju, maht) ja on keha ainele iseloomulik. Erinevate ainete tihedused on esitatud võrdlustabelites. Soovitav on meeles pidada vee tihedust: 1000 kg / m3.

Newtoni teine ​​ja kolmas seadus

Kehade koostoimet saab kirjeldada jõu mõiste abil. Jõud on vektori suurus, mis mõõdab ühe keha mõju teisele.
Vektorina iseloomustavad jõudu moodul (absoluutväärtus) ja suund ruumis. Lisaks on oluline jõu rakendamise punkt: suuruselt ja suunalt sama, keha erinevates punktides rakendatav jõud võib mõjuda erinevalt. Seega, kui haarata jalgratta veljest ja tõmmata seda tangentsiaalselt veljele, hakkab ratas pöörlema. Kui lohistate mööda raadiust, siis pöörlemist ei toimu.

Newtoni teine ​​seadus

Kiirendusvektori kehamassi korrutis on kõigi kehale rakendatud jõudude tulemus:

$ (\ suur m \ cdot \ overrightarrow (a) = \ overrightarrow (F)) $

Newtoni teine ​​seadus ühendab kiirenduse ja jõu vektorid. See tähendab, et järgmised väited on tõesed.

1. $ (\ suur m \ cdot a = F) $, kus $ (\ suur a) $ on kiirendusmoodul, $ (\ suur F) $ on sellest tuleneva jõu moodul.
2. Kiirendusvektoril on sama suund kui saadud jõuvektoril, kuna kehamass on positiivne.

Newtoni kolmas seadus

Kaks keha mõjuvad teineteisele jõududega, mille suurus on võrdne ja suund vastupidine. Nendel jõududel on sama füüsiline olemus ja need on suunatud mööda sirgjoont, mis ühendab nende rakenduspunkte.

Superpositsiooni põhimõte

Kogemus näitab, et kui antud kehale mõjub mitu muud keha, siis vastavad jõud liidetakse vektoriteks. Täpsemalt, superpositsiooni põhimõte on tõene.
Jõudude superpositsiooni põhimõte. Laske jõududel kehale mõjuda$ (\ large \ overrightarrow (F_1), \ overrightarrow (F_2), \ \ ldots \ overrightarrow (F_n)) $ Kui asendate need ühe jõuga$ (\ large \ overrightarrow (F) = \ overrightarrow (F_1) + \ overrightarrow (F_2) \ ldots + \ overrightarrow (F_n)) $ , siis mõju ei muutu.
Jõudu $ (\ large \ overrightarrow (F)) $ nimetatakse tulemuslik sunnib $ (\ large \ overrightarrow (F_1), \ overrightarrow (F_2), \ \ ldots \ overrightarrow (F_n)) $ or tulemuseks jõuga.

Ekspediitor või vedaja? Kolm saladust ja rahvusvaheline kaubavedu

Ekspediitor või vedaja: kumba eelistada? Kui vedaja on hea ja ekspediitor halb, siis esimene. Kui vedaja on halb ja ekspediitor on hea, siis teine. Valik on lihtne. Aga kuidas otsustada, millal mõlemad kandidaadid on head? Kuidas valida kahe pealtnäha samaväärse variandi vahel? Asi on selles, et need valikud ei ole samaväärsed.

Hirmutavad lood rahvusvahelisest liiklusest

VASARA JA ANVILI VAHEL

Veo tellija ja kauba väga kavala ja ökonoomse omaniku vahel pole kerge elada. Kord saime tellimuse. Kaubavedu kolme kopika eest, lisatingimused kahele lehele, kollektsiooni nimetatakse .... Kolmapäeva laadimine. Auto on juba teisipäeval paigas ja järgmise päeva lõunaks hakkab ladu aeglaselt treilerisse viskama kõike, mida teie ekspediitor on oma klientidele-saajatele kokku kogunud.

HAIGETUD KOHT - VET KOZLOVICHI.

Legendide ja kogemuste kohaselt teavad kõik, kes Euroopast maanteed mööda kaupu vedasid, milline kohutav koht on PTO Kozlovichi, Bresti tavad. Millist kaost teevad Valgevene tolliametnikud, kes leiavad igal võimalikul moel süüd ja rebivad ülikalleid hindu. Ja see on tõsi. Kuid mitte kõik ...

KUIDAS OLEME AASTA AASTA KUIVAS PIIMAS.

Koondveoga laadimine Saksamaal asuvas konsolideerimislaos. Üks lastidest on Itaaliast pärit piimapulber, mille kohaletoimetamise tellis Ekspediitor .... Klassikaline näide ekspediitori tööst- "saatja" (ta ei süvene millessegi, ta liigub ainult mööda ketti ).

Rahvusvahelise veo dokumendid

Rahvusvaheline kaubavedu maanteel on väga organiseeritud ja bürokraatlik, mille tagajärjeks on see, et rahvusvahelise autoveo rakendamiseks kasutatakse hunnikut ühtseid dokumente. Pole tähtis, kas see on tollivedaja või tavaline - ta ei jää ilma dokumentideta. Kuigi see pole eriti põnev, oleme püüdnud lihtsustada nende dokumentide eesmärki ja tähendust. Nad tõid näite TIR, CMR, T1, EX1, arve, pakendiloendi täitmisest ...

Telgikoormuse arvutamine maanteeveol

Eesmärk - uurida koormuse ümberjaotamise võimalust traktori ja poolhaagise telgedel koorma asukoha muutmisel poolhaagises. Ja nende teadmiste rakendamine praktikas.

Meie kaalutavas süsteemis on 3 objekti: traktor $ (T) $, poolhaagis $ (\ large ((p.p.)))) $ ja lasti $ (\ large (gr)) $. Kõik iga nende objektidega seotud muutujad kirjutatakse vastavalt üle $ T $, $ (\ large (p.p.)) $ ja $ (\ large (gr)) $. Näiteks veoauto tühimassi tähistatakse kui $ m ^ (T) $.

Miks sa kärbseseeni ei söö? Toll hingas kurbust välja.

Mis toimub rahvusvahelisel maanteetransporditurul? Vene Föderatsiooni föderaalne tolliteenistus on mitme föderaalringkonna jaoks keelanud TIR -märkmike väljastamise ilma lisatagatiseta. Ja ta teatas, et alates selle aasta 1. detsembrist rikub ta täielikult IRUga sõlmitud lepingu tolliliidu nõuetele mittevastavalt ja esitab mittelapselikke rahalisi nõudeid.
IRU vastas: „Venemaa FCS -i selgitused väidetavalt võlgu oleva ASMAP -i kohta 20 miljardi rubla ulatuses on puhas väljamõeldis, kuna kõik vanad TIR -nõuded olid täielikult lahendatud ..... Mida me, tavalised vedajad, arvame?

Paigaldustegur Kauba kaal ja maht veokulude arvutamisel

Transpordikulude arvutamine sõltub kauba kaalust ja mahust. Meretranspordi puhul on kõige sagedamini määrav maht, õhumass. Kaupade maanteetranspordi puhul mängib rolli keeruline näitaja. See, milline arvutuste parameeter ühel või teisel juhul valitakse, sõltub sellest lasti erikaal (Ladustamistegur) .

On vaja teada iga jõu rakenduspunkti ja suunda. Oluline on osata kindlaks teha, millised jõud mõjuvad kehale ja mis suunas. Jõudu tähistatakse kui, mõõdetuna njuutonites. Jõudude eristamiseks on need tähistatud järgmiselt

Allpool on toodud looduses töötavad peamised jõud. Probleemide lahendamisel on võimatu leiutada olematuid jõude!

Looduses on palju jõude. Siin käsitletakse jõude, mida arvestatakse kooli füüsika kursusel dünaamika uurimisel. Mainitakse ka teisi jõude, millest räägitakse teistes osades.

Gravitatsioon

Maa keha gravitatsioon mõjutab kõiki planeedi kehasid. Jõud, millega Maa iga keha ligi tõmbab, määratakse valemiga

Rakenduskoht asub keha raskuskeskmes. Gravitatsioon osutab alati otse alla.

Hõõrdejõud

Tutvume hõõrdejõuga. See jõud tekib kehade liikumisel ja kahe pinna kokkupuutel. Jõud tuleneb asjaolust, et pinnad ei ole mikroskoobi all vaadatuna nii siledad kui esmapilgul. Hõõrdejõud määratakse järgmise valemi abil:

Jõudu rakendatakse kahe pinna kokkupuutepunktis. Suunatud liikumisele vastupidises suunas.

Toetage reaktsioonijõudu

Kujutage ette, et laual lamab väga raske ese. Laud paindub eseme raskuse all. Kuid Newtoni kolmanda seaduse kohaselt toimib tabel objektile täpselt sama jõuga kui objekt laual. Jõud on vastupidine jõule, millega objekt lauale surub. See tähendab, üles. Seda jõudu nimetatakse tugireaktsiooniks. Jõu nimi "räägib" tugi reageerib... See jõud tekib alati siis, kui toele avaldub mõju. Selle esinemise olemus molekulaarsel tasandil. Objekt deformeeris justkui molekulide tavapärast asendit ja sidemeid (laua sees), need omakorda kipuvad naasma oma algsesse olekusse, "vastu".

Absoluutselt iga keha, isegi väga kerge (näiteks laual lebav pliiats) deformeerib toe mikrotasandil. Seetõttu tekib tugireaktsioon.

Selle jõu leidmiseks pole spetsiaalset valemit. Seda tähistatakse tähega, kuid see jõud on lihtsalt eraldi elastse jõu tüüp, seetõttu võib seda tähistada kui

Jõudu rakendatakse objekti ja toega kokkupuutekohas. Suunatud risti toega.

Kuna keha on kujutatud materiaalse punktina, saab jõudu kujutada keskelt

Elastne jõud

See jõud tekib deformatsiooni (aine algseisundi muutumise) tagajärjel. Näiteks vedrust venitades suurendame vedrumaterjali molekulide vahelist kaugust. Vedru surudes vähendame seda. Kui me vääname või vahetame. Kõigis nendes näidetes tekib jõud, mis takistab deformatsiooni - elastsusjõud.

Hooke'i seadus

Elastne jõud on suunatud deformatsioonile vastupidiselt.

Kuna keha on kujutatud materiaalse punktina, saab jõudu kujutada keskelt

Näiteks vedrude jadaühendamisel arvutatakse jäikus valemi abil

Paralleelühenduse jäikus

Valimi jäikus. Youngi moodul.

Youngi moodul iseloomustab aine elastseid omadusi. See on konstantne väärtus, mis sõltub ainult materjalist, selle füüsilisest olekust. Iseloomustab materjali võimet tõmbe- või surve deformatsioonile vastu seista. Youngi moodul on tabel.

Lisateave tahkete ainete omaduste kohta.

Kehakaal

Kehakaal on jõud, millega ese toele mõjub. Ütlete, et see on gravitatsioon! Segadus on järgmine: tõepoolest, sageli on keha kaal võrdne raskusjõuga, kuid need jõud on täiesti erinevad. Gravitatsioon on jõud, mis tuleneb interaktsioonist Maaga. Kaal on toega suhtlemise tulemus. Raskusjõud rakendatakse objekti raskuskeskmes, kaal aga jõud, mis rakendub toele (mitte objektile)!

Kaalu määramiseks pole valemit. Seda jõudu näitab täht.

Toe reaktsioonijõud ehk elastsusjõud tekib vastuseks eseme mõjule vedrustusele või toele, seetõttu on keha kaal alati arvuliselt sama, mis elastsusjõul, kuid sellel on vastupidine suund.

Toe ja kaalu reaktsioonijõud on sama laadi jõud, Newtoni 3 seaduse järgi on nad võrdsed ja vastandlikud. Kaal on jõud, mis mõjub toele, mitte kehale. Raskusjõud mõjub kehale.

Kehakaal ei pruugi olla võrdne gravitatsiooniga. See võib olla kas rohkem või vähem või olla selline, et kaal on null. Seda olekut nimetatakse kaaluta olek... Kaaluta olek on olek, kui objekt ei suhtle toega, näiteks lennuolek: on gravitatsioon ja kaal on null!

Kiirenduse suunda on võimalik määrata, kui määrame, kuhu tulemuslik jõud on suunatud

Pange tähele, kaal on jõud, mõõdetuna njuutonites. Kuidas õigesti vastata küsimusele: "Kui palju te kaalute"? Vastame 50 kg, nimetades mitte kaalu, vaid oma kaalu! Selles näites on meie kaal võrdne raskusjõuga, mis on ligikaudu 500 N!

Ülekoormus- kaalu ja raskuse suhe

Archimedese tugevus

Jõud tekib keha ja vedeliku (gaasi) koosmõjul, kui see on vedelikku (või gaasi) kastetud. See jõud surub keha veest välja (gaas). Seetõttu on see suunatud vertikaalselt ülespoole (surub välja). Määratakse valemiga:

Me jätame tähelepanuta Archimedese jõu õhus.

Kui Archimedese jõud on võrdne raskusjõuga, siis keha hõljub. Kui Archimedese jõud on suurem, siis tõuseb see vedeliku pinnale, kui vähem, siis vajub.

Elektrilised jõud

Seal on elektrilise päritoluga jõud. Tekib elektrilaengu korral. Neid jõude, nagu Coulombi jõud, Ampere jõud, Lorentzi jõud, käsitletakse üksikasjalikult jaotises Elekter.

Kehale mõjuvate jõudude skemaatiline tähistamine

Keha on sageli modelleeritud materiaalse punktiga. Seetõttu kantakse diagrammidel erinevad rakenduspunktid ühte punkti - keskele ja keha on skemaatiliselt kujutatud ringina või ristkülikuna.

Jõudude õigeks määramiseks on vaja loetleda kõik kehad, kellega uuritav asutus suhtleb. Tehke kindlaks, mis juhtub mõlemaga suhtlemise tagajärjel: hõõrdumine, deformatsioon, külgetõmme või äkki tõrjumine. Määrake jõu tüüp, näidake õigesti suund. Tähelepanu! Jõudude arv langeb kokku nende kehade arvuga, kellega interaktsioon toimub.

Peaasi, mida meeles pidada

1) Jõud ja nende olemus;
2) jõudude suund;
3) osata tuvastada tegutsevaid jõude

Eristada välist (kuiva) ja sisemist (viskoosset) hõõrdumist. Väline hõõrdumine toimub tahkete pindade puudutamise vahel, sisemine - vedeliku või gaasi kihtide vahel nende suhtelise liikumise ajal. Välist hõõrdumist on kolme tüüpi: staatiline hõõrdumine, libisev hõõrdumine ja veerehõõrdumine.

Veerehõõrdumine määratakse valemiga

Takistusjõud tekib siis, kui keha liigub vedelikus või gaasis. Takistusjõu suurus sõltub keha suurusest ja kujust, selle liikumiskiirusest ning vedeliku või gaasi omadustest. Väikestel liikumiskiirustel on vastupanu jõud proportsionaalne keha kiirusega

Suurel kiirusel on see proportsionaalne kiiruse ruuduga

Mõelge objekti ja Maa vastastikusele atraktsioonile. Nende vahel on gravitatsiooniseaduse kohaselt jõud

Nüüd võrdleme gravitatsiooniseadust ja raskusjõudu

Gravitatsioonist tingitud kiirenduse suurus sõltub Maa massist ja selle raadiusest! Seega saate selle planeedi massi ja raadiuse abil arvutada kiirenduse, millega objektid Kuule või mõnele muule planeedile langevad.

Kaugus Maa keskpunktist poolusteni on väiksem kui ekvaatoril. Seetõttu on raskuskiirendus ekvaatoril veidi väiksem kui poolustel. Samas tuleb märkida, et raskuskiirenduse sõltuvuse peamiseks põhjuseks piirkonna laiuskraadist on Maa pöörlemise ümber oma telje fakt.

Kaugusega Maa pinnast muutuvad raskusjõud ja raskuskiirendus pöördvõrdeliselt Maa keskpunkti kauguse ruuduga.

Kristus.) - üks "inglite üheksast auastmest". Pseudo-Dionysius Areopagite klassifikatsiooni järgi on see viies järjekord koos domineerimise ja võimudega, mis moodustavad teise kolmiku.

Suurepärane määratlus

Mittetäielik määratlus ↓

JÕUD

mittemehaaniline, metafüüsiline). Varjatud neeldumise polükroonne orientatsioon, mis täiendab mis tahes struktuuri, sellele struktuurile endale. Subjektiivse teadvuse jaoks saab S. ilmuda vaid virtuaalsusena. Ka eesmärgis pole jõudu. S. on alati eksistentsi lõikamise või lõikamise sümptom, osa tervikust eraldatuse olemuse muutus.

Seega on keerukas jõu-aja-liikumise struktuur alati läbilaskvuse puudulikkuse, terviku mittehaarde, osa ja selle täiendava piiri piiril. Kuid oma tähenduse poolest on just S. suurim kontseptuaalne asendusliige. Selgub, et see on kohapeal siin praegu esindatud paljude tegurite projektsioon.

Subjekt ei tunne neid ega neid sisemisi psüühilisi jõude, kuid isegi kõige äärmuslikumal või äärmuslikumal juhul - ainult "jõudude" survet. Nende survete kasutamine tegude ja mõjutuste näol jätab kõik eeldatavad uued jõud varjatuks.

Võib juhtuda, et me läheme tavalistest nähtustest üle mikronähtusteks, tõelisteks, kuid väljaspool tavapäraseid igapäevaseid ja teaduslikke ilminguid, kuid üleminek mis tahes mikromootorile, mikrokineetikale on võimatu.

Jõu kui mõju mõõtmise triviaalne määratlus on heuristiliselt vastuvõetamatu. Kõik, mis on seotud energiaga, paistab olematuse läbimurrena ühe või teise pärssimissüsteemi kaudu, mille määravad konkreetse antud struktuurid. Sel juhul kantakse läbimurre ise teatud viisil. Küsimuse teeb keeruliseks asjaolu, et struktuurid ei saa eksisteerida mingil moel, kui need ei ole juba energia läbimurde etteantud vorm. Mõnel hüpoteetilisel absoluutsel hetkel pole struktuure - need on ajutised

tsüklite serv on inertsed kordused.

Suurepärane määratlus

Mittetäielik määratlus ↓